Kính hiển vi quét sử dụng hiệu ứng đường hầm

Thiết bị có thể hình ảnh các mặt phẳng ở cấp độ nguyên tử bằng cách khai thác các hiệu ứng đường hầm lượng tử

Hình ảnh cải tiến trên mặt phẳng vàng (100) sạch.

Hình ảnh cải tiến trên mặt phẳng vàng (100) sạch.

? Kính hiển vi quét sử dụng hiệu ứng đường hầm (STM) là một loại kính hiển vi được sử dụng để chụp hình mặt phẳng ở cấp độ nguyên tử. Sự tiến triển của nó vào năm 1981 đã đưa về cho các nhà phát minh, Gerd Binnig & Heinrich Rohrer, sau này là IBM Zürich, giành giải Nobel Vật lý năm 1986. STM cảm giác mặt phẳng bằng cách sử dụng một đầu dẫn cực kỳ sắc bén có thể phân biệt các đặc tính bé hơn 0,1 nm với 0,01 nm (10 giờ tối) độ sắc nét độ sâu. Điều này có nghĩa là các nguyên tử riêng rẽ thường có thể được chụp hình & thao tác. Chủ yếu các kính hiển vi được chế tác để sử dụng trong chân không cực cao ở nhiệt độ gần bằng 0 kelvin, nhưng các biến thể tồn tại để tìm hiểu trong không khí, nước & các môi trường khác & ở nhiệt độ trên 1000 ° ₵.

Nguyên lý hoạt động của kính hiển vi đào hầm.

Nguyên lý hoạt động của kính hiển vi đào hầm.

STM dựa vào định nghĩa đường hầm lượng tử. Khi đầu nhọn được mang đến rất gần mặt phẳng cần kiểm soát, một điện áp phân cực được đặt giữa hai đầu cho phép các điện tử xuyên qua chân không ngăn cách chúng. Kết quả là một hàm của địa điểm đầu, điện áp đặt & mật độ cục bộ của các tình trạng (LDOS) của mẫu. Thông tin được thu thập bằng cách theo dõi dòng điện khi đầu quét quét trên mặt phẳng & thường được hiển thị dưới dạng hình ảnh.

Một tôn tạo của kỹ thuật được gọi là quang phổ đường hầm quét kể cả việc giữ cho đầu nhọn ở một địa điểm không đổi trên mặt phẳng, biến đổi điện áp phân cực & ghi lại sự biến đổi kết quả của dòng điện. Sử dụng kỹ thuật này, mật độ cục bộ của các tình trạng điện tử có thể được cải tiến lại. Điều này đôi lúc được thực hiện trong từ trường cao & có tạp chất để suy ra các đặc điểm & tương tác của các điện tử trong Nguyên vật liệu được tìm hiểu.

Kính hiển vi quét đường hầm có thể là một kỹ thuật đầy thách thức, vì nó yêu cầu mặt phẳng cực kỳ sạch & ổn định, đầu nhọn, cách ly rung động tuyệt vời & thiết bị điện tử tinh vi. Bên cạnh đó, nhiều người có sở thích chế tác kính hiển vi của riêng họ.

Thủ tục

Hình ảnh giản đồ của một STM.

Hình ảnh giản đồ của một STM.

Đầu nhọn được mang đến gần mẫu bằng một cơ cấu định vị thô thường được theo dõi bằng mắt. Ở cự ly gần, việc kiểm tra tốt địa điểm đầu nhọn so với mặt phẳng mẫu được thực hiện bằng các ống máy quét áp điện có bề dài có thể biến đổi bằng điện áp điều khiển. Một điện áp phân cực được đặt giữa mẫu & đầu, & máy quét được kéo dài dần cho đến khi đầu khởi đầu nhận dòng điện đào đường hầm. Tách đầu-mẫu sau đó được giữ ở nơi nào đó trong phạm vi 4–7 Å (0,4–0,7 nm), cao hơn một tí đối với độ cao nơi đầu nhọn sẽ chịu tương tác đẩy (<3Å), nhưng vẫn nằm trong vùng tồn tại tương tác cuốn hút (3 <<10Å). Dòng điện trong đường hầm, nằm trong dải nanoampere phụ, được khuếch đại càng gần máy quét càng tốt. Khi đường hầm được cài đặt, độ chệch của mẫu & địa điểm đầu so với mẫu sẽ biến đổi tùy vào yêu cầu của thực nghiệm.

Khi đầu nhọn được di chuyển trên mặt phẳng trong một ma trận Ҳ – y rời rạc, những biến đổi về chiều cao mặt phẳng & dân số của các tình trạng điện tử gây ra những biến đổi trong dòng điện trong đường hầm. Hình ảnh kỹ thuật số của mặt phẳng được tạo dựng theo một trong hai cách: trong các biến đổi của dòng điện trong đường hầm được ánh xạ trực tiếp, trong lúc điện áp điều khiển độ cao () của đầu nhọn được ghi lại trong lúc dòng điện trong đường hầm được giữ ở mức xác nhận trước.

Ở chính sách dòng điện không đổi, điện tử bình luận bố trí độ cao bằng một điện áp tới chính sách điều khiển độ cao áp điện. Nếu tại một thời điểm nào đó dòng điện trong đường hầm ít hơn mức cài đặt, thì đầu ống sẽ được di chuyển về phía mẫu & trái lại. Chính sách này tương đối chậm vì thiết bị điện tử cần kiểm soát dòng điện trong đường hầm & bố trí độ cao trong một vòng bình luận tại mỗi điểm đo trên mặt phẳng. Khi mặt phẳng phẳng về mặt nguyên tử, điện áp đặt vào máy quét z sẽ chủ đạo phản ánh sự biến đổi của mật độ điện tích cục bộ. Nhưng khi gặp phải một bước nguyên tử, hoặc khi mặt phẳng bị vênh do cải tiến, chiều cao của sản phẩm quét cũng sẽ phải biến đổi vì địa hình tổng thể. Hình ảnh được tạo ra từ các điện áp của sản phẩm quét z thiết yếu để giữ cho dòng điện trong đường hầm không đổi khi đầu quét quét mặt phẳng cho nên sẽ chứa cả dữ liệu địa hình & mật độ điện tử. Trong một số trường hợp, có thể không rõ liệu sự biến đổi chiều cao là do lý do này hay lý do khác.

Ở chính sách độ cao không đổi, điện áp của sản phẩm quét z được giữ không đổi khi máy quét chuyển động qua lại trên mặt phẳng & dòng điện đào hầm, lệ thuộc theo cấp số nhân vào khoảng cách, được lập bản đồ. Chính sách này hoạt động mau hơn, nhưng trên các mặt phẳng gập ghềnh, nơi có thể có các phân tử lớn bị hấp phụ, hoặc các đường gờ & rãnh, đầu tip sẽ có rủi ro bị rơi.

Quét raster của tip là bất kỳ thứ gì từ ma trận 128 × 128 đến 1024 × 1024 (hoặc nhiều hơn) & so với mỗi điểm của raster sẽ nhận được một giá trị duy nhất. Cho nên, hình ảnh do STM tạo nên có thang độ xám & màu sắc chỉ được thêm vào trong tiến trình giải quyết hậu kỳ để nhấn mạnh trực quan các chức năng trọng yếu.

Ngoài việc quét khắp mẫu, thông tin về cấu tạo điện tử tại một địa điểm khẳng định trong mẫu có thể nhận được bằng cách quét điện áp phân cực (cùng với một pha chế AC nhỏ để đo trực tiếp đạo hàm) & đo sự biến đổi dòng điện tại một địa điểm rõ ràng và cụ thể. Loại phép đo này được gọi là quang phổ đường hầm quét (STS) & thường cho kết quả là biểu đồ của mật độ cục bộ của các tình trạng dưới dạng hàm năng lượng của các electron trong mẫu. Lợi thế của STM đối với các phép đo khác về mật độ của các tình trạng nằm ở khả năng thực hiện các phép đo cực kỳ cục bộ. Đây là cách, chẳng hạn, mật độ của các tình trạng tại địa điểm có tạp chất có thể được so sánh với mật độ của các tình trạng xoay quang tạp chất & ở những nơi khác trên mặt phẳng.

Thiết bị thống kê

Một STM năm 1986 từ bộ sưu tập của Musée {d}’histoire des sciences de la Ville de Genève.

Một STM năm 1986 từ bộ sưu tập của Musée {d}’histoire des sciences de la Ville de Genève.

Một cài đặt STM lớn tại Trọng điểm Công nghệ Nano Luân Đôn.

Một cài đặt STM lớn tại Trọng điểm Công nghệ Nano Luân Đôn.

Các thành phần chính của kính hiển vi quét đường hầm là đầu quét, máy quét chiều cao được điều khiển bằng áp điện (trục z) & bên (trục Ҳ & y), & chính sách tiếp cận mẫu thô từ đầu đến đuôi. Kính hiển vi được điều khiển bằng thiết bị điện tử chuyên dụng & laptop. Hệ thống được phụ trợ trên một hệ thống cách ly rung động.

Đầu dây thường được làm bằng dây vonfram hoặc platin-iridi, mặc dầu vàng cũng được sử dụng. Các đầu bằng vonfram thường được làm bằng cách làm mòn điện hóa & các đầu bằng platin-iridi bằng cách cắt cơ học. Độ sắc nét của hình ảnh bị hạn chế bởi bán kính cong của đầu quét. Thỉnh thoảng, các đồ tạo tác hình ảnh xảy ra nếu đầu mút có nhiều hơn một đỉnh ở cuối; thường xuyên nhất được xem xét thấy, một tình huống trong đó hai đỉnh đóng góp như nhau vào việc đào hầm. Dù rằng một số quy trình để nhận được các đầu nhọn, có thể sử dụng được đã được nghe đến, nhưng thí nghiệm cuối cùng về chất lượng của đầu nhọn chỉ có thể thực hiện được khi nó được đào hầm trong chân không. Thông thường, các đầu nhọn có thể được bố trí bằng cách đặt điện áp cao khi chúng đã ở trong phạm vi đường hầm, hoặc bằng cách khiến cho chúng nhận một nguyên tử hoặc một phân tử từ mặt phẳng.

Trong đa số các kiến trúc hiện đại, máy quét là một ống rỗng của một áp điện phân cực hướng tâm với các mặt phẳng được tráng kim loại. Mặt phẳng bên ngoài được chia thành bốn góc phần tư dài để phục vụ như các điện cực chuyển động Ҳ & y với điện áp lệch của hai cực đặt trên các mặt đối lập. Nguyên vật liệu làm ống là gốm titanat zirconat chì với hằng số piezo khoảng 5 nanomet trên vôn. Đầu được gắn ở tâm của ống. Do một số nhiễu xuyên âm giữa các điện cực & các điểm phi tuyến vốn có, chuyển động được hiệu chỉnh & áp dụng điện áp thiết yếu cho chuyển động Ҳ, y & z độc lập theo bảng hiệu chuẩn.

Do độ nhạy cực cao của dòng điện trong đường hầm so với sự phân chia của các điện cực, việc cách ly rung động phù hợp hoặc một sườn máy STM cứng là điều bắt buộc để nhận được kết quả có thể sử dụng được. Trong STM trước hết của Binnig & Rohrer, lực cất cánh từ trường đã được sử dụng để giữ cho STM không bị rung; giờ đây các hệ thống lò xo khí hoặc lò xo cơ học thường được sử dụng. không chỉ thế, đôi lúc thực hiện các chính sách giảm rung bằng dòng điện xoáy. Kính hiển vi được kiến trúc để quét dài trong quang phổ quét đường hầm cần độ ổn định cực cao & được xây dựng trong các buồng không dội âm — các phòng bê tông chuyên dụng có cách ly tiếng động & điện từ tự nổi trên các thiết bị cách ly rung động trong phòng thực nghiệm.

Xem Thêm  Toán tử gán trong Python - python hoặc toán tử gán

Việc duy trì địa điểm đầu nhọn so với mẫu, việc quét mẫu & tìm nạp dữ liệu được điều khiển trên máy tính. Software chuyên dụng để quét kính hiển vi khảo sát được sử dụng để giải quyết hình ảnh cũng như thực hiện các phép đo định lượng.

Một số kính hiển vi quét đường hầm có khả năng ghi lại hình ảnh ở vận tốc khung hình cao. Video được tạo bằng những hình ảnh như thế có thể hiển thị sự khuếch tán mặt phẳng hoặc theo dõi sự hấp phụ & phản ứng trên mặt phẳng. Trong kính hiển vi vận tốc video, vận tốc khung hình 80 Hz đã đoạt được với bình luận hoạt động tuyệt đối có thể bố trí độ cao của đầu kính.

Nguyên lý hoạt động

Đường hầm lượng tử của các electron là một định nghĩa hoạt động của STM phát sinh từ cơ học lượng tử. Về mặt cổ kính, một hạt va vào một chướng ngại vật chẳng thể xuyên thủng sẽ không đi ngang qua được. Nếu chướng ngại vật được miêu tả bằng một hành động tiềm tàng -chuyển hướng trong đó một electron có khối lượng e có được năng lượng tiềm năng (), quỹ đạo của electron sẽ là xác nhận, & sao cho tổng động năng & thế năng của nó luôn được bảo toàn,

E = ᴘ 2 2 ɱ e + ᑗ ( z ) { displaystyle E = { frac {ᴘ ^ {2}} {2m_ {e}}} + ᑗ (z)}

Electron sẽ có một động lượng xác nhận, khác 0 chỉ ở những vùng mà năng lượng ban đầu to hơn (). Bên cạnh đó, trong vật lý lượng tử, các hạt có khối lượng rất nhỏ, ví dụ như electron, có các đặc tính giống như dao động cụ thể & được phép vào các vùng cấm cổ kính. Điều này được gọi là đường hầm.

Mô hình rào chắn hình chữ nhật

Các phần thực & ảo của hàm sóng trong mô hình chướng ngại vật thế năng hình chữ nhật của kính hiển vi quét đường hầm.

Các phần thực & ảo của hàm sóng trong mô hình chướng ngại vật thế năng hình chữ nhật của kính hiển vi quét đường hầm.

Mô hình dễ dàng nhất của việc đào đường hầm giữa mẫu & đầu của kính hiển vi quét đường hầm là một bức tường thế năng hình chữ nhật. Một electron năng lượng là sự cố khi gặp chướng ngại vật năng lượng có độ cao , trong vùng không gian có chiều rộng Hành vi của electron khi có tiềm năng (), giả sử trường hợp 1 chiều, được miêu tả bằng các hàm sóng ψ ( z ) { displaystyle psi (z)}

đáp ứng phương trình Schrödinger,

− ℏ 2 2 ɱ e ∂ 2 ψ ( z ) ∂ z 2 + ᑗ ( z ) ψ ( z ) = E ψ ( z ) { displaystyle – { frac { hbar ^ {2}} {2m_ {e}}} { frac { part ^ {2} psi (z)} { part z ^ {2}}} + ᑗ (z) , psi (z) = E , psi (z)}

Đây, là hằng số Planck tóm gọn, là địa điểm, & là khối lượng của một electron. Trong các vùng tiềm năng bằng không ở hai bên của chướng ngại vật, hàm sóng có dạng sau

ψ ɭ ( z ) = e Tôi ƙ z + r e − Tôi ƙ z { displaystyle psi _ {ɭ} (z) = e ^ {ikz} + r , e ^ {- ikz}}

<0

ψ Ŕ ( z ) = t e Tôi ƙ z { displaystyle psi _ {Ŕ} (z) = t , e ^ {ikz}}

>

Đây, ƙ = 1 ℏ 2 ɱ e E { displaystyle ƙ = { tfrac {1} { hbar}} { sqrt {2m_ {e} E}}}

. Bên trong kết giới, nơi < , hàm sóng là sự chồng chất của hai số hạng, mỗi số hạng phân rã từ 1 phía của chướng ngại vật

ψ Ɓ ( z ) = ξ e − κ z + ζ e κ z { displaystyle psi _ {Ɓ} (z) = xi e ^ {- kappa z} + zeta e ^ { kappa z}}

Ở đâu κ = 1 ℏ 2 ɱ e ( ᑗ − E ) { displaystyle kappa = { tfrac {1} { hbar}} { sqrt {2m_ {e} (ᑗ-E)}}}

.

Các hệ số & cung chứng nhận đo mức độ sóng của điện tử tới bị phản xạ hoặc truyền qua vật chắn. Rõ ràng, toàn thể dòng hạt trở thành j Tôi = ℏ ƙ ɱ e { displaystyle j_ {ι} = { tfrac { hbar ƙ} {m_ {e}}}}

chỉ có j t = | t | 2 j Tôi { displaystyle j_ {t} = | t | ^ {2} , j_ {ι}}

sẽ được truyền, như có thể thấy từ biểu thức xác suất hiện giờ

j t = − Tôi ℏ 2 ɱ e { ψ Ŕ ∗ ∂ ∂ z ψ Ŕ − ψ Ŕ ∂ ∂ z ψ Ŕ ∗ } { displaystyle j_ {t} = – ι { tfrac { hbar} {2m_ {e}}} left { psi _ {Ŕ} ^ {*} { tfrac { part} { một phần z} } psi _ {Ŕ} – psi _ {Ŕ} { tfrac { part} { một phần z}} psi _ {Ŕ} ^ {*} right }}

nhận xét j t = ℏ ƙ ɱ e | t | 2 { displaystyle j_ {t} = { tfrac { hbar ƙ} {m_ {e}}} | t | ^ {2}}

. Hệ số truyền thu được từ điều kiện liên tục trên ba phần của hàm sóng & đạo hàm của chúng tại = 0 & = (dẫn xuất cụ thể trong bài Vật cản tiềm năng hình chữ nhật). Điều này cho | t | 2 = [ 1 + 1 4 ε − 1 ( 1 − ε ) − 1 sinh 2 ⁡ κ w ] − 1 { displaystyle | t | ^ {2} = [1 + { tfrac {1} {4}} { varepsilon ^ {- 1} (1- varepsilon) ^ {- 1}} sinh ^ {2} kappa w] ^ {- 1}}

Ở đâu ε = E / ᑗ { displaystyle varepsilon = E / ᑗ}

. Biểu thức có thể được dễ dàng hóa hơn nữa, như sau:

Trong các thực nghiệm STM, chiều cao rào chắn điển hình là thứ tự của tính năng làm việc mặt phẳng của Nguyên vật liệu mà so với đa số các kim loại có giá trị từ 4 đến 6 eV. Hàm làm việc là năng lượng ít nhất thiết yếu để mang một điện tử từ mức chiếm dụng, cao nhất trong số này là mức Fermi (so với kim loại ở = 0 kelvin), đến mức chân không. Các điện tử chỉ có thể đào hầm giữa hai kim loại từ tình trạng bị chiếm đóng ở một bên sang tình trạng không bị chiếm đóng ở phía bên kia của chướng ngại vật. Không có sự thiên vị, năng lượng Fermi tuôn ra & không có đường hầm. Sự sai lệch làm chuyển dịch năng lượng electron ở một trong các điện cực lên cao hơn, & những electron không có cùng năng lượng ở phía bên kia sẽ chạy qua đường hầm. Trong các thực nghiệm, điện áp phân cực của một phần của 1 ? được sử dụng, chính vì vậy κ { displaystyle kappa}

có thứ tự từ 10 đến 12 nm−1, trong lúc là một vài phần mười của nanomet. Vật cản đang suy giảm mạnh. Biểu thức cho xác suất truyền giảm xuống | t | 2 = 16 ε ( 1 − ε ) e − 2 κ w { displaystyle | t | ^ {2} = 16 , varepsilon (1- varepsilon) , e ^ {- 2 kappa w}}

. Cho nên, dòng điện đường hầm từ một cấp là

j t = [ 4 k κ k 2 + κ 2 ] 2 ℏ ƙ ɱ e e − 2 κ w { displaystyle j_ {t} = left [{ tfrac {4k kappa} {k ^ {2} + kappa ^ {2}}} right] ^ {2} , { tfrac { hbar ƙ } {m_ {e}}} , e ^ {- 2 kappa w}}

trong đó cả hai vectơ sóng lệ thuộc vào năng lượng của mức ; ƙ = 1 ℏ 2 ɱ e E { displaystyle ƙ = { tfrac {1} { hbar}} { sqrt {2m_ {e} E}}}

& κ = 1 ℏ 2 ɱ e ( ᑗ − E ) { displaystyle kappa = { tfrac {1} { hbar}} { sqrt {2m_ {e} (ᑗ-E)}}}

.

Dòng điện trong đường hầm lệ thuộc theo cấp số nhân vào sự phân chia của mẫu & đầu tip, & thường giảm theo một bậc của độ lớn khi độ phân chia tăng trưởng 1 Å (0,1 nm). Cho nên, ngay cả khi việc đào hầm xảy ra từ một đầu nhọn không lý tưởng, thì sự đóng góp chủ đạo vào dòng điện là từ nguyên tử hoặc quỹ đạo nhô ra nhất của nó.

Đường hầm giữa hai dây dẫn

Sự thiên vị mẫu phủ định nâng mức điện tử của nó lên bằng . Chỉ các điện tử nằm ở tình trạng giữa các mức Fermi của mẫu & đỉnh mới được phép đào hầm.

Sự thiên vị mẫu phủ địnhnâng mức điện tử của nó lên bằng. Chỉ các điện tử nằm ở tình trạng giữa các mức Fermi của mẫu & đỉnh mới được phép đào hầm.

Do giới hạn rằng việc đào hầm từ một mức năng lượng chiếm dụng ở một bên của chướng ngại vật yêu cầu một mức trống có cùng năng lượng ở phía bên kia của chướng ngại vật, việc đào hầm xảy ra chủ đạo với các điện tử gần mức Fermi. Dòng điện trong đường hầm có thể liên quan đến mật độ của các tình trạng có sẵn hoặc được lấp đầy trong mẫu. Dòng điện do một điện áp đặt vào (giả sử tiến trình đào hầm xảy ra từ mẫu đến đầu mút) lệ thuộc vào hai yếu tố: 1) số lượng electron giữa mức Fermi & trong mẫu, & 2) số trong số chúng có tình trạng tự do tương ứng để đào vào phía bên kia của chướng ngại vật ở đầu. Mật độ các tình trạng có sẵn trong khu vực đào hầm càng cao thì dòng điện đào hầm càng lớn. Theo quy ước, một có nghĩa là các điện tử trong đường hầm đỉnh chuyển sang tình trạng trống trong mẫu; so với phân cực âm, các electron thoát ra khỏi các tình trạng bị chiếm đóng trong mẫu vào chóp.

So với độ lệch nhỏ & nhiệt độ gần bằng không tuyệt đối, số lượng điện tử trong một thể tích khẳng định (nồng độ điện tử) có sẵn để đào đường hầm là sản phẩm của mật độ của tình trạng điện tử. (₣) & khoảng năng lượng giữa hai mức Fermi, Một nửa số electron này sẽ di chuyển ra khỏi chướng ngại vật. Nửa sót lại sẽ đại diện cho dòng điện đi ngang qua chướng ngại vật, được cho bởi tích của nồng độ điện tử, điện tích & tốc độ (Tôi=),

Tôi Tôi = 1 2 e 2 ? ᴘ ( E ₣ ) ? { displaystyle I_ {ι} = { tfrac {1} {2}} e ^ {2} ? , rho (E_ {₣}) , ?}

Dòng điện trong đường hầm sẽ là một phần nhỏ của dòng điện cản trở. Tỷ trọng được xác nhận bởi xác suất truyền , chính vì thế

Tôi t = 1 2 e 2 ? ᴘ ( E ₣ ) ? Ƭ { displaystyle I_ {t} = { tfrac {1} {2}} e ^ {2} ? , rho (E_ {₣}) , ? , Ƭ}

Trong mô hình dễ dàng nhất của bức tường thế năng hình chữ nhật, hệ số xác suất truyền bằng ||2.

Chủ nghĩa trang trọng của Bardeen

Cách thức, chướng ngại vật & các tính năng sóng mẫu trong mô hình của kính hiển vi quét đường hầm. Chiều rộng rào chắn là . Thiên vị tiền boa là . Các tính năng làm việc mặt phẳng là .

Cách thức, chướng ngại vật & các tính năng sóng mẫu trong mô hình của kính hiển vi quét đường hầm. Chiều rộng rào chắn là. Thiên vị tiền boa là. Các tính năng làm việc mặt phẳng là

Một mô hình dựa vào các hàm sóng thực tiễn hơn cho hai điện cực đã được John Bardeen nghĩ ra trong một tìm hiểu về mối nối kim loại-chất cách điện-kim loại. Mô hình của ông lấy hai bộ hàm sóng chính thống biệt lập cho hai điện cực & kiểm soát sự tiến triển theo thời gian của chúng khi các hệ thống được đặt gần nhau. Bí quyết mới mẻ của Bardeen, bản thân nó một cách tài tình, khắc phục một vấn đề nhiễu loạn lệ thuộc vào thời gian, trong đó nhiễu loạn hiện ra từ sự tương tác của hai hệ thống con hơn là tiềm năng bên ngoài của lý thuyết nhiễu loạn tiêu chí Reileigh – Schrödinger.

Mỗi tính năng sóng cho các electron của mẫu (Ş) & đầu (Ƭ) phân rã vào chân không sau thời điểm va vào bức tường điện thế mặt phẳng, gần bằng kích cỡ của hàm hoạt động mặt phẳng. Các hàm sóng là nghiệm của hai phương trình Schrödinger biệt lập cho các điện tử ở thế Ş & Ƭ. Khi sự lệ thuộc thời gian của các tình trạng của năng lượng đã biết E μ Ş { displaystyle E _ { mu} ^ {Ş}}

& E ν Ƭ { displaystyle E _ { nu} ^ {Ƭ}}

được tính thừa, các hàm sóng có dạng tổng quát sau

ψ μ Ş ( t ) = ψ μ Ş exp ⁡ ( − Tôi ℏ E μ Ş t ) { displaystyle psi _ { mu} ^ {Ş} (t) = psi _ { mu} ^ {Ş} exp (- { tfrac {ι} { hbar}} E _ { mu} ^ {Ş} t)}

ψ ν Ƭ ( t ) = ψ ν Ƭ exp ⁡ ( − Tôi ℏ E ν Ƭ t ) { displaystyle psi _ { nu} ^ {Ƭ} (t) = psi _ { nu} ^ {Ƭ} exp (- { tfrac {ι} { hbar}} E _ { nu} ^ {Ƭ} t)}

Nếu đặt hai hệ gần nhau hơn nhưng vẫn bị ngăn cách bởi một vùng chân không mỏng thì thế năng tác dụng lên một êlectron trong hệ phối hợp là Ƭ + Ş. Bước này, mỗi tiềm năng được hạn chế về mặt không gian so với phía của chướng ngại vật. Chỉ vì đuôi hàm sóng của một điện cực nằm trong phạm vi thế năng của điện cực kia, nên có một xác suất hữu hạn để bất kỳ tình trạng nào tiến triển theo thời gian thành tình trạng của điện cực kia. Tương lai của tình trạng mẫu có thể được viết dưới dạng phối hợp tuyến tính với các hệ số lệ thuộc thời gian của ψ μ Ş ( t ) { displaystyle psi _ { mu} ^ {Ş} (t)}

& toàn bộ ψ ν Ƭ ( t ) { displaystyle psi _ { nu} ^ {Ƭ} (t)}

,

ψ ( t ) = ψ μ Ş ( t ) + ∑ ν ͼ ν ( t ) ψ ν Ƭ ( t ) { displaystyle psi (t) = psi _ { mu} ^ {Ş} (t) , + , sum _ { nu} {ͼ _ { nu} (t) , psi _ { nu} ^ {Ƭ} (t)}}

với điều kiện ban đầu ͼ ν ( 0 ) = 0 { displaystyle ͼ _ { nu} (0) = 0}

. Khi hàm sóng mới được mang vào phương trình Schrödinger cho điện thế Ƭ + Ş, phương trình nhận được được chiếu vào từng ψ ν Ƭ { displaystyle psi _ { nu} ^ {Ƭ}}

(nghĩa là, phương trình được nhân với α ψ ν Ƭ ∗ { displaystyle { psi _ { nu} ^ {Ƭ}} ^ {*}}

& được tích hợp trên toàn thể tập) để tách ra các hệ số ͼ ν { displaystyle ͼ _ { nu}}

. Toàn bộ ψ μ Ş { displaystyle psi _ { mu} ^ {Ş}}

được xem như là cho toàn bộ ψ ν Ƭ { displaystyle psi _ { nu} ^ {Ƭ}}

(sự chồng chéo của chúng là một phần nhỏ của tổng các hàm sóng), & chỉ những đại lượng hàng đầu được giữ lại. Cho nên, sự tiến triển theo thời gian của các hệ số được đề ra bởi

{d} {d} t ͼ ν ( t ) = − Tôi ℏ ∫ ψ μ Ş ᑗ Ƭ ψ ν Ƭ ∗ {d} Ҳ {d} y {d} z exp ⁡ [ − Tôi ℏ ( E μ S − E ν T ) t ] { displaystyle { tfrac { textrm {{d}}} {{ textrm {{d}}} t}} ͼ _ { nu} (t) = – { tfrac {ι} { hbar}} int psi _ { mu} ^ {Ş} , U_ {Ƭ} , { psi _ { nu} ^ {Ƭ}} ^ {*} { textrm {{d}}} Ҳ , { textrm {{d}}} y , { textrm {{d}}} z , exp [- { tfrac {i} { hbar}} (E _ { mu} ^ {S} -E _ { nu} ^ {T}) t ]}

Vì tiềm năng Ƭ bằng 0 ở khoảng cách bằng một vài đường kính nguyên tử ra khỏi mặt phẳng điện cực, sự tích phân qua có thể được thực hiện từ 1 điểm σ ở nơi nào đó bên trong rào chắn & vào khối lượng của đầu nhọn (>σ).

Nếu phần tử ma trận đường hầm được xác nhận là

ʍ μ ν = ∫ z > z σ ψ μ Ş ᑗ Ƭ ψ ν Ƭ ∗ {d} Ҳ {d} y {d} z { displaystyle ʍ _ { mu nu} = int _ {zvàgt; z_ {σ}} psi _ { mu} ^ {Ş} , U_ {Ƭ} , { psi _ { nu} ^ {Ƭ}} ^ {*} { textrm {{d}}} Ҳ , { textrm {{d}}} y , { textrm {{d}}} z}

xác suất tình trạng của mẫu tiến triển theo thời gian vào tình trạng của tiền boa Là

| ͼ ν ( t ) | 2 = | ʍ μ ν | 2 4 tội 2 ⁡ [ 1 2 ℏ ( E μ S − E ν T ) t ] ( E μ Ş − E ν Ƭ ) 2 { displaystyle | ͼ _ { nu} (t) | ^ {2} = | ʍ _ { mu nu} | ^ {2} , { frac {4 sin ^ {2} [{ tfrac {1 } {2 hbar}} (E _ { mu} ^ {S} -E _ { nu} ^ {T}) t]} {(E _ { mu} ^ {Ş} -E _ { nu} ^ { Ƭ}) ^ {2}}}}

Trong một hệ thống có nhiều điện tử xung vào chướng ngại vật, xác suất này sẽ cho tỷ lệ của những điện tử đào hầm thành công. Nếu tại một thời điểm phần đó là | ͼ ν ( t ) | 2 { displaystyle | ͼ _ { nu} (t) | ^ {2}}

, vào một không bao lâu sau + {d} tổng phần của | ͼ ν ( t + {d} t ) | 2 { displaystyle | ͼ _ { nu} (t + { textrm {{d}}} t) | ^ {2}}

sẽ được đào hầm. Các cho nên, các electron đào đường hầm ở mỗi trường hợp tỷ lệ với | ͼ ν ( t + {d} t ) | 2 − | ͼ ν ( t ) | 2 { displaystyle | ͼ _ { nu} (t + { textrm {{d}}} t) | ^ {2} – | ͼ _ { nu} (t) | ^ {2}}

chia {d} t { displaystyle { textrm {{d}}} t}

, là đạo hàm theo thời gian của | ͼ ν ( t ) | 2 { displaystyle | ͼ _ { nu} (t) | ^ {2}}

,

Γ μ → ν = {d} e ƒ {d} {d} t | ͼ ν ( t ) | 2 = 2 π ℏ | ʍ μ ν | 2 tội ⁡ [ ( E μ S − E ν T ) t ℏ ] π ( E μ Ş − E ν Ƭ ) { displaystyle Gamma _ { mu rightarrow nu} ; { overset { underset { mathrm {def}} {}} {=}} ; { frac {{ textrm {{d}}} ,} {{ textrm {{d}}} t}} | ͼ _ { nu} (t) | ^ {2} = { frac {2 pi} { hbar}} | ʍ _ { mu nu} | ^ {2} , { frac { sin [(E _ { mu} ^ {S} -E _ { nu} ^ {T}) { tfrac {t} { hbar}}]} { pi (E _ { mu} ^ {Ş} -E _ { nu} ^ {Ƭ})}}}

Thang thời gian của phép đo trong STM to hơn nhiều bậc độ lớn đối với thang thời gian femto giây điển hình của các tiến trình electron trong Nguyên vật liệu, & 1 ℏ t { displaystyle { tfrac {1} { hbar}} t}

lớn. Phần nhỏ của phương thức là một hàm dao động nhanh của ( E μ Ş − E ν Ƭ ) { displaystyle (E _ { mu} ^ {Ş} -E _ { nu} ^ {Ƭ})}

lập tức phân rã khỏi đỉnh trọng điểm, nơi E μ Ş = E ν Ƭ { displaystyle E _ { mu} ^ {Ş} = E _ { nu} ^ {Ƭ}}

. Nói cách khác, cho đến nay, tiến trình đào hầm có thể xảy ra đặc biệt là tiến trình bầy hồi, trong đó năng lượng của electron được bảo toàn. Phân số, như đã viết ở trên, là một trình diễn của hàm delta, chính vì vậy

Γ μ → ν = 2 π ℏ | ʍ μ ν | 2 δ ( E μ Ş − E ν Ƭ ) { displaystyle Gamma _ { mu rightarrow nu} = { tfrac {2 pi} { hbar}} | ʍ _ { mu nu} | ^ {2} , delta (E _ { mu } ^ {Ş} -E _ { nu} ^ {Ƭ})}

Các hệ thống tình trạng rắn thường được miêu tả dưới dạng các mức năng lượng liên tục chứ không phải rời rạc. Thời hạn δ ( E μ Ş − E ν Ƭ ) { displaystyle delta (E _ { mu} ^ {Ş} -E _ { nu} ^ {Ƭ})}

có thể được xem như là mật độ của các tình trạng của đầu ở năng lượng E μ Ş { displaystyle E _ { mu} ^ {Ş}}

, cho

Γ μ → ν = 2 π ℏ | ʍ μ ν | 2 ᴘ Ƭ ( E μ Ş ) { displaystyle Gamma _ { mu rightarrow nu} = { tfrac {2 pi} { hbar}} | ʍ _ { mu nu} | ^ {2} , rho _ {Ƭ} ( E _ { mu} ^ {Ş})}

Số mức năng lượng trong mẫu giữa các mức năng lượng & Là . Khi bị chiếm đóng, các mức này bị thoái hóa spin (loại trừ một số loại Nguyên vật liệu đặc biệt) & chứa điện tích của một trong hai vòng quay. Với mẫu khuynh hướng về điện áp , việc đào hầm chỉ có thể xảy ra giữa các bang có dân cư, được phân bổ cho mỗi điện cực bởi phân bố Fermi-Dirac ƒ { displaystyle ƒ}

, không giống nhau, nghĩa là khi một trong hai bị chiếm, nhưng không phải cả hai. Điều đó sẽ giành cho toàn bộ các năng lượng mà ƒ ( E ₣ − e ? + ε ) − ƒ ( E ₣ + ε ) { displaystyle ƒ (E_ {₣} -eV + varepsilon) -f (E_ {₣} + varepsilon)}

không phải là số không. Chẳng hạn, một điện tử sẽ đào hầm từ mức năng lượng E ₣ − e ? { displaystyle E_ {₣} -eV}

trong mẫu thành mức năng lượng E ₣ { displaystyle E_ {₣}}

trong công thức (), một electron ở E ₣ { displaystyle E_ {₣}}

trong mẫu sẽ tìm ra các tình trạng không có người dùng trong công thức tại E ₣ + e ? { displaystyle E_ {₣} + eV}

( ε = e ? { displaystyle varepsilon = eV}

), & như thế sẽ giành cho toàn bộ các năng lượng ở giữa. Cho nên, dòng điện trong đường hầm là tổng của những đóng góp nhỏ trên toàn bộ các năng lượng này của tích của ba yếu tố: đại diện cho các điện tử có sẵn, ƒ ( E ₣ − e ? + ε ) − ƒ ( E ₣ + ε ) { displaystyle ƒ (E_ {₣} -eV + varepsilon) -f (E_ {₣} + varepsilon)}

so với những người được phép đào hầm & hệ số xác suất cho những người thực sự sẽ đào hầm.

Tôi t = 4 π e ℏ ∫ − ∞ + ∞ [ f ( E F − e V + ε ) − f ( E F + ε ) ] ᴘ Ş ( E ₣ − e ? + ε ) ᴘ Ƭ ( E ₣ + ε ) | ʍ | 2 {d} ε { displaystyle I_ {t} = { frac {4 pi e} { hbar}} int _ {- infty} ^ {+ infty} [f (E_ {F} -eV + varepsilon) -f (E_ {F} + varepsilon)] , rho _ {Ş} (E_ {₣} -eV + varepsilon) , rho _ {Ƭ} (E_ {₣} + varepsilon) , | ʍ | ^ {2} , {d} varepsilon}

Các thực nghiệm điển hình được thực hiện ở nhiệt độ helium lỏng (khoảng 4 ₭) tại đó mức cắt mức Fermi của quần thể điện tử bé hơn một mili điện tử. Năng lượng cho phép chỉ là những năng lượng nằm giữa hai mức Fermi giống như cầu thang, & tích phân trở thành

Tôi t = 4 π e ℏ ∫ 0 e ? ᴘ Ş ( E ₣ − e ? + ε ) ᴘ Ƭ ( E ₣ + ε ) | ʍ | 2 {d} ε { displaystyle I_ {t} = { frac {4 pi e} { hbar}} int _ {0} ^ {eV} rho _ {Ş} (E_ {₣} -eV + varepsilon) , rho _ {Ƭ} (E_ {₣} + varepsilon) , | ʍ | ^ {2} , {d} varepsilon}

Khi độ lệch nhỏ, sẽ hợp lý để giả thiết rằng sóng điện tử hoạt động & cho nên, phần tử ma trận đường hầm không bao giờ thay đổi đáng kể trong phạm vi năng lượng hẹp. Khi đó, dòng điện trong đường hầm chỉ dễ dàng là tích chập của mật độ các tình trạng của mặt phẳng mẫu & đầu,

Tôi t ∝ ∫ 0 e ? ᴘ Ş ( E ₣ − e ? + ε ) ᴘ Ƭ ( E ₣ + ε ) {d} ε { displaystyle I_ {t} propto int _ {0} ^ {eV} rho _ {Ş} (E_ {₣} -eV + varepsilon) , rho _ {Ƭ} (E_ {₣} + varepsilon) , {d} varepsilon}

Dòng điện đào hầm lệ thuộc vào khoảng cách giữa hai điện cực như vậy nào trong phần tử ma trận đường hầm

ʍ μ ν = ∫ z > z σ ψ μ Ş ᑗ Ƭ ψ ν Ƭ ∗ {d} Ҳ {d} y {d} z { displaystyle ʍ _ { mu nu} = int _ {zvàgt; z_ {σ}} psi _ { mu} ^ {Ş} , U_ {Ƭ} , { psi _ { nu} ^ {Ƭ}} ^ {*} { textrm {{d}}} Ҳ , { textrm {{d}}} y , { textrm {{d}}} z}

Bí quyết này có thể được thay đổi để không còn sự lệ thuộc cụ thể vào thế năng. Trước tiên ᑗ Ƭ ψ ν Ƭ ∗ { displaystyle U_ {Ƭ} , { psi _ { nu} ^ {Ƭ}} ^ {*}}

một phần được lấy ra từ phương trình Schrödinger cho đầu mút & điều kiện đường hầm bầy hồi được sử dụng để

ʍ μ ν = ∫ z > z σ ( ψ ν Ƭ ∗ E μ ψ μ Ş + ψ μ Ş ℏ 2 2 ɱ ∂ 2 ∂ z 2 ψ ν Ƭ ∗ ) {d} Ҳ {d} y {d} z { displaystyle ʍ _ { mu nu} = int _ {zvàgt; z_ {σ}} left ({ psi _ { nu} ^ {Ƭ}} ^ {*} E _ { mu} psi _ { mu} ^ {Ş} + psi _ { mu} ^ {Ş} { tfrac { hbar ^ {2}} {2m}} { tfrac { part ^ {2}} { part z ^ {2}}} { psi _ { nu} ^ {Ƭ}} ^ {*} right) { textrm {{d}}} Ҳ , { textrm {{d}}} y , { textrm { {d}}} z}

Hiện tại E μ ψ μ Ş { displaystyle E _ { mu} , { psi _ { mu} ^ {Ş}}}

có mặt trong phương trình Schrödinger cho mẫu & bằng động năng cộng với toán tử tiềm năng ảnh hưởng lên ψ μ Ş { displaystyle psi _ { mu} ^ {Ş}}

. Bên cạnh đó, phần tiềm năng chứa Ş ở phía đầu của chướng ngại vật hầu hết bằng không. Những gì sót lại,

ʍ μ ν = − ℏ 2 2 ɱ ∫ z > z σ ( ψ ν Ƭ ∗ ∂ 2 ∂ z 2 ψ μ Ş − ψ μ Ş ∂ 2 ∂ z 2 ψ ν Ƭ ∗ ) {d} Ҳ {d} y {d} z { displaystyle ʍ _ { mu nu} = – { tfrac { hbar ^ {2}} {2m}} int _ {zvàgt; z_ {σ}} left ({ psi _ { nu} ^ {Ƭ}} ^ {*} { tfrac { một phần ^ {2}} { một phần z ^ {2}}} { psi _ { mu} ^ {Ş}} – { psi _ { mu } ^ {Ş}} { tfrac { một phần ^ {2}} { một phần z ^ {2}}} { psi _ { nu} ^ {Ƭ}} ^ {*} right) { textrm {{d}}} Ҳ , { textrm {{d}}} y , { textrm {{d}}} z}

có thể được tích hợp trên bởi vì tích phân trong dấu ngoặc đơn bằng ∂ z ( ψ ν Ƭ ∗ ∂ z ψ μ Ş − ψ μ Ş ∂ z ψ ν Ƭ ∗ ) { displaystyle part _ {z} left ({ psi _ { nu} ^ {Ƭ}} ^ {*} , một phần _ {z} psi _ { mu} ^ {Ş} – { psi _ { mu} ^ {Ş}} , một phần _ {z} { psi _ { nu} ^ {Ƭ}} ^ {*} right)}

.

Phần tử ma trận đường hầm của Bardeen là một phần tích hợp của các hàm sóng & độ dốc của chúng trên mặt phẳng ngăn cách hai điện cực phẳng,

ʍ μ ν = ℏ 2 2 ɱ ∫ z = z σ ( ψ μ Ş ∂ ∂ z ψ ν Ƭ ∗ − ψ ν Ƭ ∗ ∂ ∂ z ψ μ Ş ) {d} Ҳ {d} y { displaystyle ʍ _ { mu nu} = { tfrac { hbar ^ {2}} {2m}} int _ {z = z_ {σ}} left ({ psi _ { mu} ^ { Ş}} { tfrac { part} { một phần z}} { psi _ { nu} ^ {Ƭ}} ^ {*} – { psi _ { nu} ^ {Ƭ}} ^ {* } { tfrac { part} { một phần z}} { psi _ { mu} ^ {Ş}} right) { textrm {{d}}} Ҳ , { textrm {{d}}} y}

Sự lệ thuộc theo cấp số nhân của dòng điện trong đường hầm vào sự phân chia của các điện cực bắt đầu từ chính các hàm sóng thông qua bước tiềm năng ở mặt phẳng & trổ tài sự phân rã theo cấp số nhân vào vùng cấm cổ kính bên ngoài Nguyên vật liệu.

Các phần tử ma trận đường hầm cho thấy sự lệ thuộc năng lượng đáng kể, này là việc đào đường hầm từ đầu trên của khoảng thời gian hầu hết là một bậc độ lớn có khả năng cao hơn đối với việc đào hầm từ các tình trạng ở dưới cùng của nó. Khi mẫu có độ lệch dương, các mức không bị trống của nó được khảo sát như thể mật độ các tình trạng của đầu nhọn chăm chú ở mức Fermi của nó. Trái lại, khi mẫu được phân cực âm, các tình trạng điện tử bị chiếm đóng của nó được khảo sát nhưng phổ của các tình trạng điện tử của đầu mẫu chiếm ưu điểm. Trong trường hợp này, điều trọng yếu là mật độ các tình trạng của chóp càng phẳng càng tốt.

Có thể nhận được các kết quả giống như Bardeen bằng cách suy xét cách thức tiếp cận đoạn nhiệt của hai điện cực & sử dụng lý thuyết nhiễu loạn lệ thuộc thời gian tiêu chí. Điều này dẫn theo nguyên tắc vàng của Fermi cho xác suất chuyển hóa Γ μ → ν { displaystyle Gamma _ { mu rightarrow nu}}

ở dạng đã cho ở trên.

Mô hình của Bardeen dùng để đào đường hầm giữa hai điện cực phẳng & không giải thích được độ sắc nét bên của kính hiển vi quét đường hầm. Tersoff & Hamann đã sử dụng lý thuyết của Bardeen & mô hình chóp nhọn như 1 điểm hình học không cấu tạo. Điều này đã hỗ trợ họ tách các đặc điểm của đầu nhọn – khó mô hình hóa – khỏi các đặc điểm của mặt phẳng mẫu. Kết quả chính là dòng điện trong đường hầm tỷ lệ với mật độ cục bộ của các tình trạng của mẫu ở mức Fermi được lấy tại địa điểm tâm cong của đầu nhọn đối xứng hình cầu (-wave tip mô hình). Với sự dễ dàng hóa như thế, mô hình của họ đã tỏ ra có giá trị trong việc giải thích hình ảnh của các đặc tính mặt phẳng to hơn nanomet, mặc dầu nó đã phán đoán các nếp gấp ở quy mô nguyên tử bé hơn picometer. Chúng ít hơn nhiều đối với hạn chế phát hiện của kính hiển vi & ít hơn các giá trị thực sự xem xét được trong các thực nghiệm.

Trong các thực nghiệm độ sắc nét dưới nanomet, tích chập của tình trạng mặt phẳng đầu & mặt phẳng mẫu sẽ luôn trọng yếu, ở mức độ đảo ngược cụ thể của các nếp gấp nguyên tử có thể xem xét được trong cùng một lần quét. Những hiệu ứng như thế chỉ có thể được giải thích bằng cách mô hình hóa tình trạng điện tử mặt phẳng & đầu & cách hai điện cực tương tác từ các phép tắc trước hết.

Phát minh ban đầu

Một phát minh trước đây cũng giống như của Binning & Rohrer, của Ŕ. Young, Ĵ. Ward & ₣. Scire từ NIST, dựa vào phát xạ trường. Bên cạnh đó, Young được Ủy ban Nobel ghi nhận là người đã nhận biết rằng có thể đạt được độ sắc nét tốt hơn bằng cách sử dụng hiệu ứng đường hầm.

Nhiều kỹ thuật hiển vi khác đã được tiến triển dựa vào STM. Chúng bao gồm kính hiển vi quét photon (PSTM), sử dụng một đầu quang học để tạo đường hầm cho các photon; đo điện thế quét đường hầm (STP), đo điện thế trên mặt phẳng; Kính hiển vi quét phân cực spin (SPSTM), sử dụng một đầu kim loại sắt từ để tạo đường hầm các điện tử phân cực spin vào một mẫu từ tính; kính hiển vi quét đường hầm nhiều đầu nhọn cho phép thực hiện các phép đo điện ở cấp độ nano; & kính hiển vi lực nguyên tử (AFM), trong đó lực gây ra bởi sự tương tác giữa đầu nhọn & mẫu được đo.

STM có thể được sử dụng để điều khiển các nguyên tử & biến đổi địa hình của mẫu. Điều này cuốn hút vì một số nguyên nhân. Đầu tiên, STM có một hệ thống định vị đúng đắn về mặt nguyên tử cho phép thao tác quy mô nguyên tử rất đúng đắn. Hơn nữa, sau thời điểm mặt phẳng được sửa đổi bằng đầu, cùng một thiết bị có thể được sử dụng để hình ảnh các cấu tạo kết quả. Các nhà tìm hiểu của IBM đã tiến triển một cách nổi tiếng để điều khiển các nguyên tử xenon bị hấp phụ trên mặt phẳng niken. Kỹ thuật này đã được sử dụng để tạo nên điện tử với một số lượng nhỏ các nguyên tử bị hấp phụ, & xem xét dao động Friedel trong mật độ electron trên mặt phẳng của chất nền. Bên cạnh việc sửa đổi mặt phẳng mẫu thực, người ta cũng có thể sử dụng STM để tạo đường hầm các điện tử vào một lớp tế bào quang học chùm điện tử trên mẫu, để thực hiện in thạch bản. Điều này bổ ích thế là phân phối khả năng kiểm tra độ phơi sáng nhiều hơn đối với cách thức in thạch bản chùm điện tử truyền thống. Một ứng dụng thực tiễn khác của STM là sự cô đọng nguyên tử của kim loại (vàng, bạc, vonfram, ?.?.) với bất kỳ mẫu mong mỏi nào (được lập trình trước), có thể được sử dụng làm điểm tiếp xúc với thiết bị nano hoặc chính thiết bị nano.[]

Đọc thêm

  • Quét kính hiển vi khảo sát
  • Kính hiển vi lực nguyên tử
  • Kính hiển vi quét đường hầm điện hóa
  • Kính hiển vi
  • Kính hiển vi điện tử
  • Kính hiển vi quét nhiều đầu đường hầm

Người giới thiệu

tham khảo thêm

Viết một bình luận